【導(dǎo)讀】傳輸線(xiàn)有許多種形式，如同軸線(xiàn)、印刷電路板上的印刷走線(xiàn)，或是長(zhǎng)電纜或電線(xiàn)。這些結(jié)構(gòu)都有一些類(lèi)似的行為，涉及到電磁波如何沿互連線(xiàn)傳播。盡管這些結(jié)構(gòu)是引導(dǎo)電磁擾動(dòng)沿互連線(xiàn)傳播的基礎(chǔ)，但對(duì)于信號(hào)如何在傳輸線(xiàn)上傳播，人們往往存在誤解。
本文要點(diǎn)：
PCB 上的傳輸線(xiàn)是波導(dǎo)的一種形式，沿著波導(dǎo)的邊界形成了一個(gè)開(kāi)放的諧振器結(jié)構(gòu)。
銅所具有的非理想性質(zhì)會(huì)改變傳輸線(xiàn)結(jié)構(gòu)中的典型波導(dǎo)行為。
一般傳輸線(xiàn)的阻抗可以通過(guò)考慮波的傳播行為來(lái)計(jì)算，前提是必須兼顧導(dǎo)體的非理想性質(zhì)。
傳輸線(xiàn)有許多種形式，如同軸線(xiàn)、印刷電路板上的印刷走線(xiàn)，或是長(zhǎng)電纜或電線(xiàn)。這些結(jié)構(gòu)都有一些類(lèi)似的行為，涉及到電磁波如何沿互連線(xiàn)傳播。盡管這些結(jié)構(gòu)是引導(dǎo)電磁擾動(dòng)沿互連線(xiàn)傳播的基礎(chǔ)，但對(duì)于信號(hào)如何在傳輸線(xiàn)上傳播，人們往往存在誤解。
具體而言，互連線(xiàn)上的電磁信號(hào)存在于線(xiàn)路的周?chē)?，這意味著信號(hào)是在無(wú)限大的導(dǎo)電介質(zhì)中傳播的。換句話(huà)說(shuō)，傳輸線(xiàn)實(shí)際上是波導(dǎo)，而支持波傳播的結(jié)構(gòu)將決定信號(hào)在線(xiàn)路上遇到的阻抗。一旦到達(dá)更高的頻率，TEM 行為將不再主導(dǎo)波的傳播，這有助于從波阻抗的角度來(lái)理解信號(hào)行為。
電沉積銅膜的粗糙性質(zhì)會(huì)改變銅的理想阻抗和波導(dǎo)的波。
一. 從波的角度理解傳輸線(xiàn)的阻抗
從電報(bào)方程中可以發(fā)現(xiàn)，傳輸線(xiàn)上的信號(hào)行為是用電壓和電流表示的。這有助于理解由驅(qū)動(dòng)器件產(chǎn)生的電壓和電流將如何沿互連線(xiàn)傳輸?shù)浇邮掌骷?。?duì)于 PCB 設(shè)計(jì)人員來(lái)說(shuō)，該信息非常重要，尤其是有助于了解損耗如何降低接收器的信號(hào)電平。
現(xiàn)實(shí)情況是，傳輸線(xiàn)上的信號(hào)是由 PCB 基板中的行進(jìn)電磁場(chǎng)所描述的，而不是使用電報(bào)方程中的電壓和電流。出于這個(gè)原因，我們需要使用波阻抗來(lái)理解行進(jìn)中的電磁波所遇到的實(shí)際阻抗：
波阻抗方程
阻抗是根據(jù)場(chǎng)強(qiáng)來(lái)定義的
上述方程是通用方程，因?yàn)樗紤]了互連線(xiàn)上的電場(chǎng)和磁場(chǎng)，而不是電報(bào)方程中的電壓和電流。雖然二者的結(jié)果可以等同，但實(shí)際情況是，阻抗取決于電場(chǎng)和磁場(chǎng)的比率。在這里，波阻抗將在整個(gè)頻域內(nèi)變化，并趨向于一個(gè)恒定值，就像我們?cè)诘湫偷膫鬏斁€(xiàn)中看到的那樣。事實(shí)上，這就是保形映射中使用的阻抗定義，用于直接從波方程中確定傳輸線(xiàn)阻抗方程。請(qǐng)參閱 Brian C. Waddell 編寫(xiě)的開(kāi)創(chuàng)性教科書(shū)《傳輸線(xiàn)設(shè)計(jì)手冊(cè)》(Transmission Line Design Handbook)，了解常見(jiàn)的 PCB 走線(xiàn)形狀的結(jié)果。
現(xiàn)在，我們可以完整地描述信號(hào)如何在無(wú)限大的介質(zhì)中傳播，包括導(dǎo)電介質(zhì)。
信號(hào)如何在無(wú)限大的導(dǎo)電介質(zhì)中傳播
在上述方程中，波的阻抗取決于其所在介質(zhì)的電導(dǎo)率。我們?cè)趯?shí)踐中通常會(huì)遇到三種可能的介質(zhì)：
1. 絕緣電介質(zhì)：電導(dǎo)率非常低的一種材料。例如，我們可以把 PCB 層壓板的電導(dǎo)率視為零。
2. 半導(dǎo)電介質(zhì)：半導(dǎo)體的電導(dǎo)率不為零，在高場(chǎng)強(qiáng)下會(huì)呈現(xiàn)出輕微的非線(xiàn)性。
3. 導(dǎo)體：導(dǎo)體的電導(dǎo)率非常高，所以波阻抗也非常高。
對(duì)于自由空間中無(wú)限長(zhǎng)的導(dǎo)線(xiàn)，場(chǎng)完全存在于導(dǎo)線(xiàn)周?chē)?，而不是在?dǎo)線(xiàn)內(nèi)部。然而，場(chǎng)可以作為平面波在導(dǎo)線(xiàn)周?chē)鷤鞑?，并且?chǎng)在遠(yuǎn)離導(dǎo)線(xiàn)的地方會(huì)完美趨同于平面波行為。
一旦讓接地平面靠近導(dǎo)體（在實(shí)際的互連線(xiàn)中就是如此），就不再會(huì)有信號(hào)在無(wú)限大的導(dǎo)電介質(zhì)中傳播，我們需要考慮邊界條件對(duì)波傳播的影響。
二. 所有介質(zhì)都是有邊界的
所有的導(dǎo)電介質(zhì)及其周?chē)膮^(qū)域都是有邊界的，并受到一些邊界條件的影響。由于電磁場(chǎng)和導(dǎo)體中的電荷之間會(huì)發(fā)生相互作用，導(dǎo)體周?chē)矔?huì)產(chǎn)生趨膚效應(yīng)，但導(dǎo)體周?chē)膱?chǎng)仍然會(huì)受到參考地平面、其他導(dǎo)體、吸收體以及其他任何定義兩介質(zhì)之間界面的東西影響。正是這些邊界條件決定了特性（無(wú)損）阻抗、波阻抗和互連的傳播常數(shù)。
有兩種方法來(lái)確定實(shí)際系統(tǒng)的阻抗：
1. 根據(jù)電報(bào)方程確定的電勢(shì)場(chǎng)計(jì)算出電場(chǎng)和磁場(chǎng)，并利用這些電場(chǎng)和磁場(chǎng)計(jì)算出互連中的波阻抗。
2. 使用保形映射、矩量法、特性法等技術(shù)，或使用 3D 場(chǎng)求解器，直接通過(guò)電磁波方程計(jì)算波阻抗。
以下圖的帶狀線(xiàn)為例。沿著 y 軸有兩個(gè)邊界條件，電場(chǎng)終止于導(dǎo)電參考平面。沿著 x 軸，理論上沒(méi)有邊界，但我們有一個(gè)位于 x-z 平面的無(wú)窮大的通量守恒邊界條件。
即便是像帶狀線(xiàn)這樣相對(duì)開(kāi)放的波導(dǎo)腔，也有一些邊界條件，決定了阻抗、傳播常數(shù)和信號(hào)損耗。
在本例中，邊界條件定義了一個(gè)色散關(guān)系，決定了結(jié)構(gòu)特征頻率的傳播常數(shù)。信號(hào)周?chē)乃袑?dǎo)電邊界中都會(huì)出現(xiàn)趨膚效應(yīng)，這將影響色散關(guān)系和互連中產(chǎn)生的波阻抗。
從分析角度看，這是一個(gè)復(fù)雜的轉(zhuǎn)換，考慮了趨膚效應(yīng)損失、銅的粗糙性和 PCB 基板的色散。在毫米波和更高的頻率上，波的行為成為主導(dǎo)，互連不再表現(xiàn)為 TEM 波導(dǎo)。在標(biāo)準(zhǔn)無(wú)線(xiàn)協(xié)議中使用的較低頻率時(shí)，特別是在天線(xiàn)設(shè)計(jì)中，這一點(diǎn)也非常重要。利用 PCB 設(shè)計(jì)軟件中提供的3D 場(chǎng)求解器，我們可以將互連中的電磁場(chǎng)可視化，確定波阻抗和阻抗匹配，并直接計(jì)算互連中的功率傳輸?shù)戎匾獏?shù)。
在設(shè)計(jì)高速/高頻互連時(shí)，我們需要理解信號(hào)在無(wú)限大的導(dǎo)電介質(zhì)中傳播的波行為。為此，可以使用 Cadence 的 PCB 設(shè)計(jì)和分析軟件來(lái)構(gòu)建并評(píng)估設(shè)計(jì)。Cadence 為 PCB 設(shè)計(jì)提供了業(yè)界一流的 CAD 工具，以及強(qiáng)大的信號(hào)完整性分析工具，能夠自動(dòng)執(zhí)行系統(tǒng)分析中的多項(xiàng)重要任務(wù)。Cadence 的布線(xiàn)前或布線(xiàn)后仿真功能套件將助您一臂之力，為您提供評(píng)估系統(tǒng)所需的一切功能。
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